МинистерствообразованияРеспубликиБеларусьБЕЛОРУССКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТИНФОРМАТИКИ И РАДИОЭЛЕКТРОНИКИ

Кафедрафизики

ЛАБОРАТОРНАЯРАБОТА№3к.2

ИЗУЧЕНИЕ ОСНОВНЫХ ЗАКОНОВВНЕШНЕГОФОТОЭФФЕКТА

МЕТОДИЧЕСКИЕУКАЗАНИЯ

Минск2022

ЛАБОРАТОРНАЯРАБОТА№3к.2

ИЗУЧЕНИЕОСНОВНЫХЗАКОНОВВНЕШНЕГОФОТОЭФФЕКТА

Цельработы:

1. Изучитьосновныезаконывнешнегофотоэффекта.

2. Ознакомитьсяспринципомработыфотоумножителя.

3. Построитьвольт-ампернуюхарактеристикуфотоумножителя.

4. Исследоватьзависимостьзадерживающегонапряженияотчастотывнешнегоизлучения.

5. ИзмеритьработувыходаматериалафотокатодаипостояннуюПланка.

МЕТОДИЧЕСКОЕОБОСНОВАНИЕРАБОТЫ

Внешний фотоэффект– испускание электронов веществом под действием элек-тромагнитного излучения (фотонов) в диапазоне длин волн от 10^–5до 10^–12метров.Этот диапазон включает как оптическое, так и рентгеновское излучение. Поток испу-щенных веществом электронов (фотоэлектронов) образует фотоэлектрический ток, ве-личинакоторогоможет бытьизмерена.

Длятвердыхижидкихтел(конденсированныхсред)различают:

1. внешний фотоэффект, при котором поглощение фотонов сопровождается вы-летомэлектроновзапределы тела (фотоэлектроннаяэмиссия);

2. внутренний фотоэффект, при котором электроны, оставаясь втеле, изменяютв нем свое энергетическое состояние, увеличивая тем самым электропроводность по-лупроводниковилидиэлектриков(фотопроводимость);

3. вентильный фотоэффект, при котором происходит возбуждение светом элек-тродвижущей силы на границе между металлом и полупроводником или между разно-роднымиполупроводниками.

Внешний фотоэффект был открыт в 1887 г. немецким исследователем Г. Герцем,который установил, что разрядная дуга увеличивается в размерах при освещении кон-тактовультрафиолетовымизлучением.Однакооннесмогобъяснитьэтинаблюдаемые

явления.

Первыефундаментальныесистематическиеисследования фотоэффекта, выполнены российскимфизиком А. Г. Столетовым (1888 г.). Схема опытаприведена на рис. 1: цинковая пластинаK, подклю-ченная к отрицательному зажиму источника тока, ипараллельная ей сетчатая пластинаA, подсоединен-ная к положительному зажиму, облучались светомэлектрической дуги. А. Г. Столетов установил, что:из цинковой пластины, являющейся катодом, выле-тают отрицательно заряженные частицы; сила токаэтих частиц пропорциональна интенсивности света;токотрицательнозаряженныхчастицвозникает

мгновеннопосленачалаосвещениякатода.

В 1898 г. английский физик Дж. Дж. Томсон экспериментально доказал (по от-клонению зарядов в электрическом и магнитном полях), что испускаемые цинковойпластинойприпопаданиинанееультрафиолетовогоизлучениячастицыявляютсяэлектронами.

ЭтотжефактбылподтвержденнемецкимфизикомФ.Ленардом(1899–1900гг.)висследованияхзакономерно-стей внешнего фотоэффекта при помощитрехэлектроднойтрубки(A,D,Cнарис. 2).Ультрафиолетовыйсветотраз-ряднойлампыпроходилчерезколлима-торKи выбивал из алюминиевого дискаАэлектроны,которыеускорялисьэлек-трическим полем междуAиD. При по-мощи диафрагмыDформировался узкийпучокэлектронов,которыйлибооткло-

нялся внешним магнитным полем к дискуF, либо в отсутствие магнитного поля попа-дал на электродС. В результате экспериментов было измерено отношение заряда элек-трона к его массе, а также установлено, что энергия фотоэлектронов не зависит от ин-тенсивностипадающегосвета.

Более простая электрическая схема установки для исследования закономерно-стей внешнего фотоэффекта состоит из фотоэлемента, двух источников постоянноготока и потенциометра (рис. 3). Фотоэлемент представляет собой стеклянный сосуд сдвумя электродами (А– анод,К– катод), между которыми источники тока создаютразность потенциалов, измеряемую вольтметром. При освещении катода электромаг-нитным излучением из его поверхности с различными скоростями испускаются фото-электроны. При достижении фотоэлектронами анода в цепи возникает электрическийток(называемыйфототоком),силаIкоторогоизмеряетсяамперметром.Разностьпо-

тенциаловмеждуанодомикатодом

_A_K

(илинапряжение

U_A_K)можно

I

Рис.3

–U_з

0 U_н U

Рис.4

регулировать по величине и знаку, изменяя положение движка потенциометраП. ЕслиU> 0, то между электродами фотоэлемента возникаетускоряющеедля фотоэлектроновэлектростатическое поле; приU< 0 это электростатическое поле оказывает на фото-электронытормозящеедействие.

Вольт-ампернойхарактеристикой(ВАХ)фотоэлементаназываетсязависи-мостьсилыIфототокаотнапряженияU(разностипотенциаловмеждуанодомика-

тодом)призаданномсветовомпотокеconst.

Нарис.4представленкачественный видвольт-ампернойхарактеристикиI=I(U) вакуумного фотоэлемента, катод которого освещается монохроматическим све-том с частотой ν, превышающей красную границу ν_кр(определение которой будет да-нониже).

Сувеличениемположительногонапряжениясилафототокасначалаплавновозрастает и, достигнув некоторого максимального значенияI_н, называемогосилойтока насыщения, перестает изменяться, т. к. все электроны, вырванные излучением изкатодавединицувремени,достигаютанодазатоже время.

ВобластиU<0приростемодулянапряжениясилафототокауменьшаетсяи

становитсяравнойнулюпринекоторомзначении

UU_з,называемомзадерживаю-

щим(илизапирающим)напряжением.ПриU_зU0анодадостигаюттолькоте

фотоэлектроны,кинетическаяэнергиякоторыхпревышает

eU_з

(гдеe=1,6·10^–19Кл–

элементарныйзаряд).ПриUU_з

будутзадержаныдажетефотоэлектроны,которые

обладаютмаксимальнымискоростями.Можнопоказать,чтовеличиназадерживающе-

гонапряжения

U_з,которуюможноопределитьизграфикаВАХфотоэлементаI=

I(U),связанасмаксимальнойкинетическойэнергиейством

k

W

max

фотоэлектроновравен-

W^k eU. (1)

max з

Экспериментальнобылиустановленыследующиеосновныезаконывнешнегофотоэффекта:

1. Сила фототока насыщения (а следовательно, и количество фотоэлектронов,вылетающих в единицу времени с единицы поверхности фотокатода) при неизменномспектральном составе излучения прямо пропорциональна потоку Ф падающего излу-чения, т. е._н=k_нФ, гдеk_н– коэффициент пропорциональности, характеризующийчувствительностьвеществафотокатодак свету.

2. Максимальнаякинетическаяэнергияфотоэлектронов(следовательно,иихнаибольшая скорость) не зависит от интенсивности падающего на фотокатод излуче-нияи линейновозрастаетсувеличениемчастоты излучения.

3. Для каждого вещества существует своя наибольшая длина волны λ_кр(и соот-ветствующая ей наименьшая частота ν_кр), называемаякрасной границей фотоэффек-та,прикоторойфотоэффектещевозможен.При_крфотоэффектненаблюдается.

4. Внешний фотоэффект практически безынерционен, т. е. фототок возникаетмгновеннопосленачалаосвещения катода.

Полноеобъяснениеданномуявлениюклассическаяэлектродинамикадатьнемогла. В 1905 г. немецкий исследователь А. Эйнштейн, развивая идеи Планка о дис-кретномхарактереиспусканиявеществомэлектромагнитногоизлучения,выдвинулгипотезуотом,что:

1. поглощениеэлектромагнитногоизлучениявеществомпроисходитотдельнымипорциями–квантами(позже названныхфотонами);

2. минимальнаяэнергиякаждойпорцииравна

h^hc, (2)



гдеh=6,626ˑ10^–34Дж·с–постояннаяПланка,^и–частотаидлинаволнымоно-хроматическогосвета соответственно.

3. законпревращенияэнергииимеетвид(уравнениеЭйнштейнадлявнешнегофотоэффекта):

max

A_вW^k , (3)

где–энергияфотона;А_в–работавыходаэлектронанаповерхностьметалла(опре-делениекоторойбудетданониже).А_взависитот родавещества.

Данное предположение верно для электронавещества, первоначально находив-шегося на энергетическом уровне, близком к уровню Ферми при единичном акте по-глощения. С квантовой точки зрения внешний фотоэффект возникает в результате не-упругого столкновения одного фотона с одним электроном некотороговещества(од-нофотонный процесс). При таком столкновении фотон поглощается, а вся его энергияпередается электрону. Таким образом, электрон мгновенно приобретает дополнитель-ную энергию, которая может рассеиваться при его случайных столкновениях в веще-стве, затрачиваться на освобождение этого электрона из тела, а также переходить в егокинетическуюэнергиюпри вылете из вещества.

Определимработу выхода А_вкак минимальную энергию, которую нужно сооб-щитьэлектронудляегоосвобожденияизвещества ввакуум.

Опыт показывает, что в общем случае электроны не могут покинуть проводниксамопроизвольно. Действительно, если часть электронов, обладая достаточно большойкинетической энергией теплового движения, способна покинуть проводник, то на егоповерхности появляется избыточный положительный заряд, а кулоновское взаимодей-ствие заставляет электроны возвращаться обратно. Таким образом, для освобожденияэлектрона из проводника (преодоления потенциального энергетического барьера) емунужно сообщитьнекоторуюэнергию.

Поскольку кулоновская сила является консервативной (потенциальной), то со-общение электрону дополнительной энергии приводит к увеличению его потенциаль-ной энергии. Следовательно, потенциальная энергия электрона вне проводника боль-ше, чем внутри него. Потенциальную энергию электрона вне проводника принято счи-тать равной нулю. Тогда потенциальная энергия находящегося в проводнике электрона(в связанном состоянии) имеет отрицательные значения. В приближении свободныхэлектронов из-за периодичности расположения положительных ионов в металле по-тенциальная энергия электрона определяется одинаковым по всему кристаллу среднимзначением, равным –U₀. Потенциальная энергия электрона в металле выражается черезвнутреннийпотенциалφ₀этогометалла:

U_0q_e_0e_0,

гдеq_e=–е–зарядэлектрона.

Вквантовоймеханике,впервомприближениисвободныеэлектронывметалли-ческомобразцеможно рассматривать какидеальныйгазфермионов(частицсо спином

½)впрямоугольнойпотенциальнойямеглубинойU₀.

Как известно, энергия электронов в трехмерной потенци-альной яме квантуется, т. е. собственные значения энергии элек-тронов образуют дискретный ряд. На энергетической оси (энер-гетической диаграмме) собственные значения энергии принятообозначатьэнергетическимиуровнями(рис.5).Всоответствиис принципом Паули электроны проводника заполняют энергети-ческие уровни, начиная с уровня с минимальной энергией. По-лагая кратность вырождения каждого уровня равной двум (чтосоответствует двум разнымz-проекциям спина или собственно-го момента импульса), на каждом из них принято изображать подваэлектрона свзаимнопротивоположными спинами.

Е

Е(0)

F

Рис.5

УровеньФерми–энергетическийуровень,вероятностьзаполнениякоторогоравна 1/2 при любых температурахТ≠ 0 К. Соответствующее уровню Ферми значениеэнергии называетсяэнергией ФермиE_F(рис. 5).Величина энергии ФермиE_Fв основ-ном определяется концентрациейnсвободных электронов и в незначительной степенизависит от температуры. ПриT→ 0 K (часто записываютT= 0 K) энергия Ферми обо-значаетсяЕ_F(0).

–U₀

Рис.6

Оказывается,чтовпредельномслучаеприT→ 0 K, все уровни с энергиямиЕ<Е_F(0) полно-стью заполнены, а с энергиямиЕ>Е_F(0) – свободны.Таким образом,энергия Ферми Е_F(0) является мак-симальнойэнергией,котороймогутобладатьсво-бодные электроны приТ= 0 К (см. рис. 5). ЗначениеЕ_F(0)определяетсяконцентрациейnсвободныхэлек-

^{0тронов и для различных металлов составляет около}1,5–7,5эВ.

В модели свободных электронов работа выхо-даAопределяется как разность:

A_вU_0E_F,

гдеU₀–глубинапотенциальнойямы;Е_F–энергияФерми (рис.6).

ИзуравненияЭйнштейна(3)следует,чтоминимальнаячастотаν_кр(исоответ-ствующаяеймаксимальнаядлинаволныλ_кр)света,прикоторойфотоэффектещевоз-

max

можен,связанасработой выходаА_в(приэтомсчитается, чтоW^k

0):

Аh 

^hc, (4)

в кр

^кр

что объясняетотличияеезначенийдляразных веществ.

СогласноуравнениюЭйнштейна(3)сучетомравенства(2)максимальнаякине-

тическаяэнергияющего света:

k

W

max

фотоэлектроновявляетсялинейнойфункциейчастотыνпада-

W^k hA. (5)

max в

Тогда,принимаявовниманиевыражение(1),задерживающеенапряжениеU_з

такжелинейно зависитот частотыνпадающего света:

U^h^Aв. (6)

^з e e

Графикзависимостизадерживающегонапря-

женияU_з

отчастотыνпадающегосветаимеетвид

прямой (рис.7), угловой коэффициент которой(тангенсуглаαнаклонапрямойкосиν)численно

равенотношениюh/e,акоординататочкипересе-

ченияпрямойсосьюU_з

иνсоответственносостав-

^ляетA_в/e^{иνкр.Такимобразом,пографику}U_з()

можноопределитьзначениепостояннойПланкаh, ^{работы}выходаА_викраснойграницыν_крдляданно-материалакатода.

Рис.7 ^го

Десятилетие спустя гипотеза Эйнштейна получила блестящее эксперименталь-ноеподтверждениевсерииопытовамериканскогоисследователяР.Милликена(1916 г.). Сконструированная им сложнейшая установка позволяла проводить измере-ния с высокой точностью, поскольку были предусмотрены такие обстоятельства, какшлифовка поверхности образцов непосредственно в вакуумной камере, учет контакт-ных разностей потенциалов между различными частями аппаратуры и др. По резуль-татаммногочисленныхэкспериментовР.Милликенполучилстроголинейнуюзависи-

мостьмеждузадерживающимнапряжениемU_з

личныхметаллов

ичастотойνпадающегосветадляраз-

U_зkb. (7)

Понаклонуэкспериментальнополученныхпрямых

U_з()

длярядаметаллов

(Na, Mg, А1, Сu) было определено значение постоянной Планкаh. Среднее из этих из-мерений составилоh =6,547·10^–34Дж·с, что хорошо совпадало со значениямиh, полу-ченнымиизопытовиногорода.

Наявлениивнешнегофотоэффектаоснованаработафизико-технического прибора, называемого вакуумным фотоэлементом (рис 8).Катодомвакуумногоэлементаслужитслойметалла,нанесенныйнавнутреннюю поверхность откачанного стеклянного баллона.Анодвы-полненввидеметаллическогокольца,помещенноговцентральнойчастибаллона.Красная границафотоэффектау большинства металлов лежит вультрафиолетовойобластиилишьущелочныхметаллов(Na,K,Ru,Cs)вкоротковолновойчастивидимогоспектра.Поэтомудляизготовленияприборов,принципдействиекоторыхоснованонаявлениифотоэффекта,используютсящелочныеметаллы.

Однако в металле велика вероятностьпотериэнергии возбужден-нымифотоэлектронамиприихстолкновенияхсосвободнымиэлектро-

Рис.8

намизоныпроводимости.Ввидимойиближнейультрафиолетовойоб-

ластиспектраметаллыобладаютвысокимкоэффициентомотраженияR,чтоограни-чиваетихпрактическоеиспользованияпри изготовлениифотокатодов.

Впроцессевнешнегофотоэффектаможновыделитьтриосновныхэтапа:

1. возбуждениеэлектроноввследствиепоглощенияпадающегоэлектромагнит-ного излучения, тоестьповышениеих энергии;

2. движение электронов, обладающих избыточной энергией (горячих электро-нов),вэмиттере(фотокатоде)кграницеразделасвакуумом(транспортэлектронов);

3. прохождениеэлектроновчерезпотенциальныйбарьерввакуум.

Материалом фотокатода могут служить отдельные металлы, их сплавы и полу-проводники. Однако те материалы, эмиссия с которых тормозится на третьей стадии,когда электрон оказывается не в состоянии преодолеть поверхностный потенциальныйбарьер,оказываютсяне пригоднымидля изготовленияфотокатодов.

Наибольшее распространение в качестве фотокатодов получили полупроводники,большинство которых имеет меньший коэффициент отраженияR, чем у металлов, ивысокийкоэффициентпоглощения:сурьмяно-цезиевыекатодыиликислородно-цезиевыекатоды, обладающие высокой фото-чувствительностью. Для увеличения чув-ствительностифотоэлементаего наполняютаргономприоченьнизкомдавлении.

Главнымнедостаткомвакуумныхфотоэле-ментовприсветовыхизмеренияхследуетсчитатьмалостьэлектрическихсигналов,вырабатываемыхэтимиприемникамисвета.Последнийнедостаток

полностьюустраняетсявфотоэлектронныхумножи-телях(ФЭУ),представляющихновоепоколениефо-

Рис.9

тоэлементов(рис.9).ПринципдействияФЭУследующий(рис.10):

1. фотоэлектроны, эмитируемые с фотокатода под действием электрическогополя,ускоряютсяипопадаютнапервыйнижнийпромежуточныйэлектрод(динод);

2. фотоэлектронывызываютэмис-сиювторичныхэлектронов,причемвопределенныхусловияхэтавторичнаяэмиссия может в несколько раз превышатьпервоначальныйпотокфотоэлектронов;

3. конфигурация электродов подби-раетсятак,чтодалеебольшинствовторич-

ныхэлектроновпопадаетнаследующийдинод,гдепроцессумноженияповторяет-

ся,ит.д.Витогевторичныеэлектронысобираютсянаанод.

Рис.10

Общий коэффициент усиления таких систем достигает 10⁸, а интегральная чув-ствительность ФЭУ достигает тысяч ампер на люмен. Это, конечно, не означает воз-можности получения больших токов, а свидетельствует лишь о возможности измере-ния малых световых потоков. К недостаткам ФЭУ следует отнести необходимостьпримененияисточникавысоковольтногоистабилизированногопитания,несколькохудшую стабильностьчувствительности и большие шумы.

Описаниелабораторнойустановки

Лабораторнаяустановка,функциональ-ная схема которой представлена на рис. 11, со-стоит из: фотоэлектронного умножителя ФЭУ-27 с источником питания динодов и делителянапряжения; четырех светодиодов типа GNL сизлучениями различного цвета, которые вклю-чаются по очереди; двух цифровых мультимет-ров типа DT-832, работающих в режиме воль-тметровVиV_ф; потенциометра; переключателяполярностианода;источникапитания.Пере-ключатель полярности анода позволяет менятьзнак потенциала анода относительно катода сположительногонаотрицательныйинаоборот.

НапряжениеUмежду анодом и катодомрегулируетсяпотенциометромиизмеряетсяциф-ровыммультиметром«U»врежимеизмерения

^Uсв

Катод Анод

(р

постоянногонапряжения «V »ис.12).

ВНИМАНИЕ!Привозникновении«1»на дисплее мультиметра (перегрузка) необхо-димоповоротныйпереключательустановитьнаболеевысокийпределизмерений.

Монохроматическийсветот

Рис.11

одногоизсветодиодовосвещаетка-

тод ФЭУ и в анодной цепи возникает фототок, величина которогоIпрямо пропорциональна напряжениюU_ф, которое измеряется включен-ным в цепь последовательно мультиметром «U_ф» в режиме измеренияпостоянного напряжения:

гдеk_ф=10^–6Ом^–1.

I=k_фˑ U_ф,

Рис.12

СпомощьюданнойустановкиможноопределитьзависимостьсилыIанодного тока от напряженияUмежду анодом и катодом (вольт-ампернуюхарактеристикуФЭУ),атакжезадерживающеенапряжение

U_здлямонохроматическогоизлученияданногосветодиода.

ДляопределениявеличинызадерживающегонапряженияU_з

нааноднеобходимо

подать отрицательный относительно катода потенциал (при этом электростатическоеполе между анодом и катодом оказывает на фотоэлектроны тормозящее действие иU<0). Затем при помощи потенциометра надо увеличивать абсолютное значение напряже-нияUмежду анодомикатодомдотехпор,покафототоквцепифотоэлемента не ста-

нет равным нулю, т. е. напряжение на мультиметре «U_ф» равно нулюU_ф= 0. При этомабсолютноезначение(модуль)напряжениянамультиметре«U_ф»равнозадерживаю-

^{щемунапряжению:U}_зU

U_ф0^.

Подготовка лабораторной установки к работе иметодикаизмерений

Упражнение1.Получениеданныхдлявольт-ампернойхарактеристики

1. ПереключитьтумблерполярностипотенциалаанодаФЭУвположение

«+U»(наположительнуюполярность).

ВНИМАНИЕ!Тумблерполярностиимеет3положения:«+U»,нейтральноеи«–U».

2. Установитьпереключатель«СВЕТОДИОД»вположение«1».

3. Намультиметрах«U»и«U_ф»установитьповоротныйпереключательнапре-

дел«20»всекторе«V ».

4. Перевеститумблер«ПИТАНИЕ»вположение«ON».

5. Поворотомрукоятки«ПОТЕНЦИОМЕТР»почасовойстрелке(вправо)уста-новитьнамультиметре«U»значениенапряжения4,25 В.

6. Показаниямультиметров«U»и«U_ф»внестивтабл.1.

Таблица1

№	U,В			Uф,B			I,10–6А
1	4,25
2	4,00
3	3,75
…	...			...			...
18	0,00
19	–0,100
20	–0,200
21	–0,300
22			«+000»		0,000	0
			«–000»

7. Поворотомрукоятки«ПОТЕНЦИОМЕТР»противчасовойстрелки(влево)уменьшитьпоказаниямультиметра«U»на0,25В.

8. Показаниямультиметров«U»и«U_ф»внестивтабл.1.

9. Повторитьпп.7–8допоказанияU=0,00Вмультиметра«U»включительно.

10. ПереключитьтумблерполярностипотенциалаанодаФЭУвположение

«–U»(наотрицательнуюполярность).

11. На мультиметрах «U» и «U_ф» установить поворотный переключатель на пре-дел«2000m»При этомпоказанияна дисплее указываютсявмВ.

12. Поворотом рукоятки «ПОТЕНЦИОМЕТР» по часовой стрелке (вправо) уста-новить на мультиметре «U» напряжение –0,100 В (на дисплее при этом высвечиваетсязначение«–100»(мВ)).

13. Показания мультиметров «U» и «U_ф» внести в табл. 1 (при этом значения,которыевысвечиваютсянадисплеях,надо разделитьна1000).

14. Повторитьпп.12–13длянапряжений–0,200и–0,300Внамультиметре«U».

15. Установкуневыключать!

Упражнение 2.Получение данных для измерения величины постоянной Планка и ра-ботывыходадляметалла катода

1. Переключатель«СВЕТОДИОД»находитсявположение«1».

2. Тумблер полярности потенциала анода ФЭУ находится в положение

«–U»(отрицательнаяполярность).

3. Плавноповорачиваярукоятку«ПОТЕНЦИОМЕТР»,

а)получитьнадисплеемультиметра«U_ф»показаниенапряжения«+001»иуменьшитьего доближайшего«+000»;

б)убратьрукусрукоятки«ПОТЕНЦИОМЕТР»и,еслипоказания«U_ф»отличаютсяот

«+000»,действияповторить;

в)показаниемультиметра «U»внестивтабл.1и2.

4. Плавноповорачиваярукоятку«ПОТЕНЦИОМЕТР»,

а)получитьнадисплеемультиметра«U_ф»показаниенапряжения«–001»иувеличитьего доближайшего«–000»;

б)убратьрукусрукоятки«ПОТЕНЦИОМЕТР»и,еслипоказания«U_ф»отличаютсяот

«–000»,действияповторить;

в)показаниемультиметра«U»внестивтабл.1и2.

5. Вычислитьсреднееарифметическое(полусумму)U_ср

«U»,полученныхвпп.3и4.Результатвнестивтабл.1и2.

показаниймультиметра

ЗАМЕЧАНИЕ!Еслинапряжениенамультиметре«U_ф»равнонулю,тоабсолютноезначение(модуль)напряжениянамультиметре«U»являетсязадерживающимнапря-

жениемU_з

^{для излученияданногосветодиода:U}_зU

U_ф0^.

6. Втабл.2внестивеличинузадерживающегонапряженияU_зU_ср

чениясветодиода№1.

дляизлу-

Таблица2

№	№светодиода цвет	λ,10–9м	ν,1012Гц	U,10–3В	Uср,10–3В	Uз,10–3B
1	1 оранжевый
2	2 желто-зеленый
3	3 зеленый
4	4 синий