9606
.pdf30
только положительное значение (е > 0). В области p / pо.с. < 1 удельная эксергия потока может иметь как положительные значения (при T / Tо.с., значительно от-
личающихся от единицы), так и отрицательное (при T / Tо.с., близких к единице).
Информация о значениях составляющих эксергии ер и еT может быть по-
лезной при эксергетическом анализе реальных установок трансформации тепла.
4.2 Диаграммы эксергия – энтальпия
Расчеты процессов, связанные с определением эксергии потока, сущест-
венно облегчаются при использовании специальных диаграмм состояния в ко-
ординатах ei (эксергия – энтальпия). Значение е рабочего тела определяется по его термодинамическим параметрам. При этом параметры окружающей среды
Tо.с., pо.с. принимаются постоянными.
Диаграмма е-i обычно строится в виде косоугольной модификации i-s диаграммы, в которой ось энтальпии расположена горизонтально, а ось эн-
тропии образует с осью энтальпии угол больше 90°. Угол наклона оси s выби-
рается из условия, что при изменении состояния рабочего тела по s = const
е = i. При одинаковом масштабе шкал е и i этому условию соответствует угол наклона оси s к оси i, равный 135°. Линии e = const при этом рас-
полагаются горизонтально. Схема расположения координатных осей диаграм-
мы показана на рис. 19.
Рис. 19. Расположение координатных осей на i-e диаграмме.
31
В зависимости от физических свойств вещества расположение линий его диаграммы на координатной сетке i-е выглядит различно. На рис. 20 показан внешний вид диаграммы для двух характерных случаев:
а) Tо.с. ниже критической температуры данного тела Tкр (например, воды);
б) Tо.с. выше критической температуры Tкр (например, воздуха).
В первом случае прямая е = 0 совпадает с изотермой-изобарой влажного пара при параметрах pо.с., Tо.с., как показано на рис. 20, а, либо проходит каса-
тельно к изобаре в точке ее пересечения с изотермой Tо.с..
К этой группе относятся также и е-i диаграммы хладагентов с
Ts = –(25 ÷ 30) °С.
Во втором случае (рис. 20, б) точка e = 0 находится в области перегретого пара (Tо.с. > Tкр). Поэтому область влажного пара, температура которого значи-
тельно ниже Tо.с., соответствует состояниям с высокой эксергией и перемещает-
ся в левый верхний край диаграммы. Чем ниже критическая температура рабо-
чего тела, тем больше эксергия влажного пара. Такой вид диаграммы характе-
рен для криоагентов: воздуха, азота, водорода, гелия, и др.
Рис. 20. Вид е-i диаграммы для веществ с различными критическими температурами:
a– Tкр > Tо.с.; б – Tкр < Tо.с..
Всправочной литературе приведены е-i диаграммы аммиака и воздуха,
смеси азота и кислорода.
Для любой изобары на е-i диаграмме (дe/дi)p = τе, так как δqτе = (дe)p,
δq = (дi)p.
32
Это важное равенство, показывающее, что в элементарном изобарном процессе эксергия тепла δeq = δqτе, равная изменению эксергии потока (de)p,
легко выводится из уравнения (1.10) или, что то же самое, (1.16) для эксергии потока.
Для элементарного процесса
de di Tо.с.ds.
В изобарных условиях (di)p = δq, а ds= δq / T, следовательно,
|
T |
δq |
|
T |
|
|
|
(de)p δq |
о.с. |
|
δq |
1 |
о.с. |
|
δqτe. |
T |
|
T |
|||||
|
|
|
|
|
|
||
Для конечного изобарного процесса |
|
|
|
|
|||
|
E Qτe |
Eq |
|
(1.24, а) |
|||
Если значение τе меняется, то в уравнение (1.24, а) подставляется некото- |
|||||||
рое среднее значение этой величины τе, ср: |
|
|
|
|
|||
|
E Qτe,ср. |
|
|
(1.24, б) |
Равенства (1.24, а) и (1.24, б) широко применяются для определения эк-
сергии тепла Eq, отдаваемой (или получаемой) потоком в изобарных условиях.
При этом не нужно вычислять τе или τе, ср, а достаточно знать E = G e. Это особенно удобно при переменной температуре, когда вычисление τе, ср по фор-
мулам (1.7) и (1.8) более сложно.
4.3 Составление эксергетического баланса системы
Подставив в формулы (1.3) и (1.4) соответствующие значения эксергии Е вводимой и отводимой энергии всех видов, можно определить потери и КПД для всей установки и для отдельных ее элементов.
В развернутом виде эксергетический баланс в общем случае будет иметь вид, аналогичный энергетическому балансу (1.2):
33
Eq,вх Lвх Eвх |
Eq,вых Lвых Eвых D |
|
|
|
||||||
или |
|
|
|
|
|
|
|
. (1.25, |
а) |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
E |
q,вх |
L E E |
L |
E |
D 0 |
|
|
|||
|
вх |
вх |
q,вых |
вых |
вых |
|
|
|
|
Здесь и далее все поступающие потоки эксергии считаются для данной системы положительными, а отводимые – отрицательными.
Результаты расчета баланса эксергии могут быть представлены в виде таблиц или диаграмм потоков эксергии.
Рис. 21. Балансы механического трансформатора тепла: а – эксергетический; б – энергетический.
Для иллюстрации на рис. 21 представлены эксергетический (а) и для сравнения энергетический (б) балансы механического трансформатора тепла,
работающего по комбинированной схеме RH, т. е. выполняющего одновремен-
но функции рефрижератора и теплового насоса.
В установку вводится эксергия электрической энергии Евх, которая цели-
ком используется для работы Lвх, за исключением электромеханических потерь
Dэм. Часть этой эксергии перерабатывается в эксергетическую холодопроизво-
дительность Qe,x и за вычетом внешних потерь De,хол, связанных с теплопе-
редачей при конечной разности температур между охлаждаемым объектом и рабочим теплом трансформатора тепла, передается охлаждаемому объекту при температуре Тн < То.с. в количестве Еq, хол.
34
Другая часть эксергии Qe, т за вычетом внешних потерь De, тепл полезно ис-
пользуется в виде тепла, передаваемого нагреваемому объекту при температуре
Тв > То.с. в количестве Еq, тепл. Величины Еq, тепл и Еq, хол в сумме составляют
∑Еq, вых из формулы (1.25, а). Вся остальная эксергия Di теряется в различных внутренних процессах.
Общий КПД установки
ηe |
|
(Eq,хол Eq,тепл) |
. |
(1.25, б) |
|
||||
|
|
Eвх |
|
Еq, хол, Qe, х и Еq, тепл, Qe, т называются соответственно эксергетическими хо-
лодо- и теплопроизводительностями и обозначаются соответственно Qe, х и
Qe, т. В отличие от энергетических холодо- и теплопроизводительностей Qхол и
Qтепл их можно суммировать и относить к подведенной эксергии, так как они выражены в единицах превратимой энергии и представляют собой качественно однородные величины.
Энергетический баланс показывает величины энергии без учета их цен-
ности, зависящей от температурного потенциала тепловых потоков. На этой диаграмме не находят отражения потери от необратимости процессов, а видны только потоки электроэнергии Эвх = Евх, тепла Qтепл и холода Qхол.
Зависимость между потоками Qхол и Qтепл и их эксергией определяется с учетом уравнения (1.7):
(1.26, а) (1.26, б)
При составлении эксергетических балансов поступающие потоки тепла
Qвх считаются положительными, a Qвых – отрицательными. Поэтому в уравне-
нии (1.25, б) оба потока эксергии Еq, хол и Еq, тепл имеют одинаковые знаки, хотя коэффициент работоспособности τе, хол в соответствии с уравнением (1.7) отри-
цателен, поскольку Тн < То.с..
35
5. КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ И ЗАДАНИЯ ДЛЯ
САМОСТОЯТЕЛЬНОЙ РАБОТЫ
1.Дайте определение понятиям эксергия тепла и эксергия холода.
2.Особенности трансформаторов тепла с квазициклическими процессами.
3.Что такое трансформатор тепла с нециклическим процессом?
4.Приведите примеры трансформаторов тепла.
5.Приведите пример трансформаторов с регенерацией тепла?
6.Чем эксергетический баланс системы отличается от энергетического?
36
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Мартынов, А.В. Установки для трансформации тепла и охлаждения:
Учеб. пособие для вузов / А.В. Мартынов. – М.: Энергоатомиздат, 1989. – 200 с. 2. Соколов, Е.Я. Энергетические основы трансформации тепла и процес-
сов охлаждения: Учеб. пособие для вузов. 2-е изд., перераб. / Е.Я. Соколов,
В.М. Бродянский. – М.: Энергоиздат, 1981. – 320 с.
37
СОДЕРЖАНИЕ
1. |
ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ПРОЦЕССОВ ТРАНСФОРМА- |
3 |
|
ЦИИ ТЕПЛА…………………………………………………………………… |
|||
|
|||
|
1.1. Трансформаторы тепла с циклическими процессами……………… |
3 |
|
|
1.2. Трансформаторы тепла с квазициклическими процессами……….. |
6 |
|
|
1.3. Трансформаторы тепла с нециклическими (ациклическими) про- |
|
|
|
цессами……………………………………………………………………… |
7 |
|
2. |
КАСКАДНЫЕ И РЕГЕНЕРАТИВНЫЕ ТРАНСФОРМАТОРЫ ТЕПЛА.. |
8 |
|
|
2.1. Каскадный метод……………………………………………………… |
9 |
2.2.Регенеративный метод……………………………………………….. 10
3.ЭКСЕРГЕТИЧЕСКИЙ МЕТОД АНАЛИЗА СИСТЕМ ТРАНСФОРМА-
ЦИИ ТЕПЛА…………………………………………………………………… |
12 |
4. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЗНАЧЕНИЯ ЭКСЕРГИИ……………………………… |
17 |
4.1Эксергия потока вещества……………………………………………. 21
4.2Диаграммы эксергия – энтальпия……………………………………. 30
4.3 Составление эксергетического баланса системы…………………… |
32 |
5. КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ И ЗАДАНИЯ ДЛЯ САМОСТОЯТЕЛЬНОЙ |
|
РАБОТЫ………………………………………………………………………… |
35 |
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ…………………………………………………….. |
36 |
Дыскин Лев Матвеевич
Морозов Максим Сергеевич
ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ПРОЦЕССОВ ТРАНСФОРМАЦИИ ТЕПЛОТЫ
Учебно-методическое пособие по подготовке к лекционным занятиям
(включая рекомендации по организации самостоятельной работы) по дисциплине «Энергетические основы процессов трансформации теплоты и охлаждения»
для обучающихся по направлению подготовки 13.04.01 Теплотехника и теплоэнергетика, профиль Тепломассообменные процессы и установки
Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования «Нижегородский государственный архитектурно-строительный университет»
603950, Нижний Новгород, ул. Ильинская, 65. http://www. nngasu.ru, srec@nngasu.ru