книги / Современная теория ленточных конвейеров горных предприятий
..pdfДля обеспечения одинакового срока службы и унификации всех роликов конвейера центрирующую и соседние с ней под держивающие опоры целесообразно изготовлять из роликов верхней ветви конвейера (см. рис. 3.21, б). В этом случае на средний ролик соседней опоры действует усилие /?„,/2 , а на бо
ковые — з :
■21(/2+ Д2 cos ^у + arctgyj + Д2
Наибольшая нагрузка приходится на наружные подшипни ки боковых роликов центрирующей опоры, поэтому ее парамет ры следует выбирать из условия одинаковой нагруженности на ружных подшипников боковых роликов и подшипников средних роликов опор верхней ветви конвейера:
где бффактическая производительность, кг/с; /' — расстояние
между роликоопорами верхней ветви, м.
На конвейерах, нижняя ветвь которых оснащена двухроли ковыми желобчатыми опорами, в качестве соседних с центри рующей следует использовать трехроликовые опоры, боковые ролики которых установлены к горизонту под тем же углом р ',
что и ролики нижней ветви. В этом случае сила центрирования
К = У,5.
Жесткость такой опоры
8(sin у + sin р '),^
[Д + 0,51(sin у + sin р ')].
Дополнительное усилие прижатия ленты к боковым роли кам перевернутой опоры:
К г = - 7^ -C0-,W [^ + ;(s in r+ s in p ;,)].
в ( ' , + д )
Параметры центрирующей опоры в этом случае выбирают ся также из условия одинаковой нагруженности наружных под шипников боковых роликов и подшипников средних роликов опор верхней ветви. На рис. 3.23 приведена номограмма для оп ределения параметров центрирующих роликоопор, изготовлен ных из унифицированных роликов трехроликовых опор верхней ветви для случая, когда нижняя ветвь оборудована одноролико выми ( Р' = 0) и двухроликовыми ( Р' = 20°).
Пользуются номограммой следующим образом. Предполо жим, что по заданной производительности Q = 400 т/ч определена ширина ленты 5=1 м и скорость ее движения V = 2,5 м/с И на ос новании тягового расчета найдены натяжения в характерных точ ках трассы и пусть, в частности, натяжение в месте установки центрирующей опоры равно 10 кН. Предположим далее, что мы собираемся установить двухроликовую центрирующую опору в соответствии с рис. 3.21, а. Согласно конструкции конвейера рас стояние между роликоопорами на нижней ветви равно расстоя нию между роликоопорами на верхней ветви, т.е. 1р =1'р, &сами
роликоопоры плоские однороликовые (центрирующая роликоопора устанавливается вместо обычной, поддерживающей). В этом случае необходимо использовать верхнюю номограмму рис. 3.23, а. На этой номограмме пунктиром со стрелками показано движение от точки с Q = 400 т/ч до величины А = 0,08 М (т.е. центрирующая роликоопора должна быть опущена на 8 см ниже уровня поддерживающих роликоопор), а затем показано, как по лучить величину жесткости такой роликоопоры: \j/i » 0,3 кН/м. Кроме того, на номограмме в пунктирной рамке показана после довательность прохождения различных графиков.
188
Рис. 3.23. Номограмма для определения параметров центрирующей опоры:
а — двухроликовой; б — трехроликовой; сплошные линии — для р' =0, штриховые
— для р '=0,17рад
3.8. АНАЛИЗ УСТОЙЧИВОСТИ ПОПЕРЕЧНОГО ДВИЖ ЕНИЯ
Выше отмечалось, что система лента—ролик склонна к авто колебаниям. Исходным уравнением для анализа автоколебаний яв ляется уравнение (3.16). В зависимости от конструкции става неко торые коэффициенты для силы F(b) могут быть отрицательными, так же как и коэффициенты с3, с7 и т.д. для силы F(a) в формуле (3.8). Например, для бремсберговых конвейеров с подвесными роликоопорами коэффициенты Ьз, bj и т.д., начиная с некоторого угла установки конвейера, становятся отрицательными, что детально проанализировано Ю.А. Яхонтовым, им же даны рекомендации по обеспечению устойчивого движения ленты такого типа конвейеров.
Исследуем случай, когда в разложении силы F(b) отсутствуют отрицательные члены. Исключаем из рассмотрения центрирующие роликоопоры, способствующие при некоторых условиях возникно вению автоколебаний, при этом считаем, что роликоопоры линей ных секций установлены идеально (отсутствуют первоначальные перекосы), т.е. проанализируем устойчивость ленты на линейной секции конвейера в ее естественном, не искаженном различными дополнительными воздействиями виде. Анализ устойчивости по добного вида поперечного движения крайне важен, так как уста новление границ областей, где нарушается устойчивость, позволяет выбрать такие параметры конвейера, при которых лента движется устойчиво. Исправлять же неустойчивое движение ленты различ ного рода центрирующими устройствами крайне трудно, неэффек тивно, а иногда и практически невозможно.
Для исследования уравнения поперечного движения (3.16) примем следующие краевые условия:
на барабанах лента не может поворачиваться относительно продольной оси:
Э25 |
д28 |
(3.64) |
дх2 х=0 |
= 0, |
|
дх2 x=L |
|
на барабанах также отсутствует поперечное смещение:
5(0, t) = 5 (L ,t) = 0, |
(3.65) |
где L — длина конвейера.
Краевые условия (3.64) и (3.65) позволяют достаточно про сто решать задачи, связанные с боковым сходом ленты на ли нейной части става на некотором удалении от концевых бараба нов, т.е. на конвейерах значительной длины. Однако, если необ ходимо исследовать поведение ленты в непосредственной бли зости к концевым барабанам или исследовать ее поперечные смещения на коротких конвейерах, то использование краевых условий вида (3.64) и (3.65) не позволит исследовать динамиче ские явления при взаимодействии ленты с барабаном. Для со ставления более точных уравнений поперечных смещений ленты на границах ветвей конвейера следует учитывать центрирующие воздействия барабана на ленту, силы взаимодействия поверхности барабана с движущейся лентой, инерционные силы и т.д.
Исследование устойчивости движения, описываемого нели нейным дифференциальным уравнением (3.16), с использовани ем первого метода Ляпунова практически невозможно, поэтому упростим его, перейдя от системы с распределенными парамет рами к ее одномерной идеализации. Применение данного мето да к исследованию устойчивости системы с распределенными параметрами обосновано в работе [5]. Одновременно с перехо дом к одномерной идеализации применим для решения полу чающегося нелинейного уравнения асимптотический метод Бо голюбова — Митропольского, предполагая, что нелинейные члены содержат некоторый малый параметр.
Обратимся к уравнению (3.16). Ограничимся при разложе нии сил F(a) и F(b) двумя членами:
F (a) = pFg |
Э5 |
1Э5, |
. |
Э5+ ЬЭ5 |
с, I — |
v at |
|+с- |
дх v dt |
|
|
дх |
|
||
„ / /Э 5 |
1 Э 5 ^ / |
а з у . i f a s y a s |
||
=РМ с' Ы +7 э Г > с’ |
дх J |
I'ld x J dt |
+з ’ Г Э Д !+ЛГЭбУ •; |
|
F{b) = b[b +b ^ |
(3.66) |
||||||||||
vz I Эх А Э/ |
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Учитывая обозначения |
c,=gc) |
и |
bt = b '/(p F ), |
приведем |
|||||||||
уравнение (3.16) к виду |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
EJ Э45 |
( Sn |
кх |
Л Э 2х |
|
- |
|
Э25 |
|
|
|
|
||
|
"o.+ ^ L _ v2 |
• + 2v: |
|
|
|
|
|||||||
pF Эх |
^ pF |
pF |
J дх2 |
|
|
|
dxdt |
|
|
|
|
||
к' Э5 |
f д8 |
I Э5^ |
|
|
*Y+ |
|
|
|
|
||||
pF дх |
vдх |
v d t) |
|
дх) |
|
|
|
|
|||||
+ 2 f ^ |
T ^ |
+ |
|
|
+_Lf 2i |
+6,5+ |
|
||||||
vldxJ dt |
v2Эхl Эху |
|
гАЭ* |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
Э45 |
gw'5) |
+ |
, |
|
__Э56 |
+ |
д28 |
|
||
+ *)83+ | - ( ,l . £ |
|
+ i |
|
|
A / |
|
|
(3.67) |
|||||
7 ^ - + ^ | + |
4V i V ^ J + ^ f = 0 . |
Решение уравнения ищем в виде произведения двух функций:
5(х, t) = X (x )T (t).
С учетом граничных условий (3.64) и (3.65) получим сле дующее выражение для 6(х, t ) :
kiz
5(х, r) = asin— xcos(a)Jl/ + (p) (к = 1, 2,...),
L
где а — амплитуда колебаний; со* — частота колебаний к-го тона,
к п +Ь ,
pF П {рF J
где ф — некоторая начальная фаза колебаний.
Вводя обозначения -----= £, ю*М-ф = \|/, для первой нор-
L
мальной формы колебания получим 5(л, /) = asin^cosv|/.
С учетом возмущающих сил перейдем к построению реше ния уравнения (3.67), соответствующего одночастотным коле баниям, близким к первой форме нормальных колебаний.
Вводя малый положительный параметр e = l/L, приводим уравнение (3.66) к виду
EJ Э45 |
SQ |
|
Л Э 25 |
d28 |
i> 8 = |
|
|||
pF d x4 |
[pF |
|
)d x 2 |
dt2 |
|
||||
|
|
|
|
||||||
l f k L d 28 . |
_ Э25 |
£'L36 |
r f35 |
Ids') |
|||||
L [ pF Эх2 |
|
dxdt |
pF dx |
\d x |
v d t) |
||||
rasY |
|
3 |
|
~Э8 |
3 Э5 |
f35l |
asV |
||
-c 3L |
|
+ — |
dt |
|
|
dt |
|||
|
|
|
V |
[dxj |
v2dx [dt J |
||||
-b 3L83 -r\nEJL |
d58 |
gw'L Э8 |
|
|
(3.68) |
||||
|
|
|
dxdt |
|
dt Г |
|
|
или
Э25 |
( S, - - V |
Э25 |
EJ Э45 , _ |
|
|
dt2 |
pF |
|
|
|
|
= e/ |
d28 |
d28 |
Э5 |
Э6 d58 ,5 3 |
(3.69) |
|
dx2 ’ dxdt’ d x ’ |
d t’ dx4dt |
|
Правая часть этого уравнения определяет малые возму щающие (распределенные) силы.
Исходя из общих идей асимптотического метода нелиней ной механики, частное двухпараметрическое решение ищем в виде асимптотического разложения [3]
д(х, /) = cjsin^cosy + EM, (х, a, у) + Е2и2(;с, а, у )+ ... , (3.70)
в котором и(.(*, а, у) (/ = 1, 2,...) — периодические с периодом
2к функции по \|/, а величины а, у как функции времени опре деляются дифференциальными уравнениями
^= еД (а) +£2А2 (а) + - ;
— |
= со0+ s5, (а) +ггВ2(а) + .... |
(3.71) |
dt |
|
|
Для |
функций щ (х,а,<р), Д (<з), Bi(а) |
(г = 1,2,...) необхо |
димо подобрать такие выражения, чтобы разложение 5(JC, t), в
которое вместо а и <р будут подставлены функции времени, ока залось бы решением нашей задачи.
Определим необходимые коэффициенты разложения Д ( д ) ,
Bj (а) , и, (*, а, <р). Для нахождения ui (л, а, у) имеем следую
щие уравнения: |
|
|
|
EJ Э4и, |
( s |
v2K M- |
2 Э U. |
|
°o |
-со, |
|
рF дх4 |
I PF |
J ajc2 |
|
|
2co0sin 4(Д sin |
|
|
EJ д \ |
( S |
) d x 2 |
-W,2Э2и-2+b,u2 = |
рF дх4 |
I PF |
Эу2 |
= /, (...)-^ Д -^--aZ?2 -2co0a52jsin 4 co sy -
Очевидно, первое уравнение позволяет определить функ цию и, для построения второго приближения и коэффициенты
Л, и 5, первого приближения; второе уравнение определит и2,
\ и Вг и т.д. Действительно, если правую часть уравнения
(3.72) обозначить через /,*, то оно принимает вид
EJ Э4и, |
- у |
1д И2 |
2^ ^2 , |
|
рF дх4 |
1---- — <*oT-T +btU2 = |
|
||
^pF |
J дх |
Э\|/ |
|
|
= /,* (...) + 2со0sin £(Л2sin VJI + аВ2cos \j/), |
(3.73) |
где
f ' { - ) = |
|
do, |
|sin4cos\p- |
|
|
||
\ |
|
|
|
|
|
||
dB, |
л |
• e • |
, л л |
Э 2М, |
. _ Э 2И, |
||
—| 2/4,5, + Л,— |
-a |
sin 4sm v|/+ 2co0Л, |
1 |
+ 2co05, — |
j- |
||
da |
|
у |
|
|
dady |
dy |
|
Выражение в первом приближении для Л, (а) имеет вид
у )х
х X, (x)dxdy |
(3.74) |
В первом приближении
8, = asin^cosi)/.
Тогда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
. |
|
n~kLa . |
|
к |
|
2vLitd)na |
|
„ . |
|
|||
/о |
= ------;------ XSinqCOSV|/--------------- — C0s4sm \(/ + |
|
||||||||||
|
|
LpF |
|
|
|
|
L |
|
|
|
|
|
( k'Lna |
c.Lna| |
„ |
|
|
|
|
|
|||||
+ |
------- + —------ |
J |
cosqcosi|/ + |
|
|
|
|
|||||
l |
LpF |
|
L |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
r\„EJLn4a(o0 i |
|
gw'Lao30 |
с,£а©0 |
. |
. |
c2Ln3a3 |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
v |
|
|
sin£sin\jH-- |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
з и |
3 |
|
|
- 3 , л 2 |
К |
|
• |
2 f • |
2 |
|
xcos |
3С-,1ж |
© 0 |
|
|||||||||
qcos |
\|/----=4;— -cosqcos\|/sin |
qsm\j/ — |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
V 2L |
|
|
|
|
|
|
cLa ©Q . |
з , . |
j |
|
, . 3 .3 |
|
3 |
|
(3.75) |
||||
----- j —-sin |
|
qsm |
|
\|/-o3La |
sin v)/cos |
\|/ |
|
|||||
При этом |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
jx f(x )d x = |
Jsin2—xdx = — . |
|
|
|
|
|||||||
n |
|
|
n |
|
L |
2 |
|
|
|
|
||
Таким образом, переходя от dx к |
|
и изменяя предел ин |
||||||||||
тегрирования, для А\(а) запишем |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
2я л |
|
|
|
|
|
|
|
|
А(«) = ---- Ц - 11 ~ ~ ~ 4 sin24sinv(isin\(/- |
|
|||||||||||
|
|
ГПТГ |
* J |
|
/ ПА* |
|
|
|
|
|
||
|
|
®<>л‘ о oL LPF |
|
|
|
|
|
|||||
2vLn(o0a |
|
. |
|
. |
2 Гk'Lna |
с.ЬпаЛ |
|
|||||
------------^ - c o s ^ s i n ^ s i n |
\|/+ |
-----------I--1------- |
х |
|
||||||||
|
L |
|
|
|
|
|
^ LpF |
|
L |
) |
|
|
х sin 4cos ^ cos \f/sin \j/ -1- |
r\nEJn4aG)0 |
gw'Laa>0 |
c,La©n |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
L4 |
|
v |
|
v |